Doğada bunu görebiliriz fiziksel fenomen, ışığın polarizasyonunun girişimi olarak. Polarize ışınların girişimini gözlemlemek için, bileşenleri her iki ışından eşit salınım yönleriyle ayırmak gerekir.
Müdahalenin özü
Çoğu dalga türü için, süperpozisyon ilkesi alakalı olacaktır; bu, uzayda bir noktada karşılaştıklarında, aralarında etkileşim sürecinin başladığı anlamına gelir. Bu durumda enerji değişimi, genlikteki değişimde gösterilecektir. Etkileşim yasası aşağıdaki ilkelere göre formüle edilmiştir:
- İki maksimum bir noktada buluşursa, son dalgadaki maksimumun yoğunluğunda iki kat artış olur.
- Bir minimum maksimumla buluşursa, son genlik sıfır olur. Böylece girişim bir örtüşme etkisine dönüşür.
Yukarıda açıklanan her şey, doğrusal bir uzayda iki eşdeğer dalganın buluşmasına atıfta bulundu. Ancak iki karşı-yayılan dalga farklı frekanslarda, farklı genliklerde olabilir ve farklı uzunluk. Nihai resmi sunmak için, sonucun bir dalgayı pek anımsatmayacağının farkına varmak gerekir. Başka bir deyişle, bu durumda, kesinlikle gözlemlenen yüksek ve düşük değişim sırası ihlal edilecektir.
Böylece, bir anda genlik maksimumda olacak ve diğerinde çok daha küçük olacak, o zaman minimum ile maksimumun buluşması mümkün olacak ve onun sıfır değer. Ancak, iki dalga arasındaki güçlü farklılıklar olgusuna rağmen, genlik kesinlikle kendini tekrar edecektir.
Açıklama 1
Aynı zamanda, bir noktada farklı polarizasyonlara sahip fotonların bir araya geldiği de olur. Böyle bir durumda, vektör bileşeni y'yi de hesaba katmak gerekir. elektromanyetik salınımlar. Bu nedenle, karşılıklı olmayan diklikleri veya ışık huzmelerinden birinde dairesel (eliptik polarizasyon) varlığı durumunda, etkileşim oldukça mümkün olacaktır.
Kristallerin optik saflığını belirlemeye yönelik çeşitli yöntemler benzer bir prensibe dayanmaktadır. Evet, dik polarize kirişler etkileşim olmamalıdır. Resmin bozulması, kristalin ideal olmadığı gerçeğine tanıklık eder (ışınların polarizasyonunu değiştirdi ve buna göre yanlış şekilde büyütüldü).
Polarize ışınların girişimi
Doğrusal olarak polarize ışığın (doğal ışığın bir polarizörden geçirilmesi sürecinde elde edilen) bir kristal plakadan geçiş anında polarize ışınların girişimini gözlemleriz. Bu durumda ışın, karşılıklı olarak polarize edilmiş iki ışına bölünmüştür. dik düzlemler.
Açıklama 2
Girişim modelinin maksimum kontrastı, aynı tip polarizasyondaki (doğrusal, eliptik veya dairesel) salınımların eklenmesi ve çakışan azimutların koşulları altında sabitlenir. Ortogonal salınımlar bu durumda karışmaz.
Böylece, karşılıklı olarak dik ve lineer olarak polarize iki salınımın eklenmesi, yoğunluğu ilk salınımların yoğunluklarının toplamına eşdeğer olan eliptik olarak polarize bir salınımın görünümünü kışkırtır.
Girişim olgusunun uygulanması
Işık girişimi, fizikte çeşitli amaçlar için yaygın olarak kullanılabilir:
- yayılan dalganın uzunluğunu ölçmek ve spektral çizginin en ince yapısını incelemek;
- bir maddenin yoğunluk, kırılma ve dağılma özelliklerinin indekslerini belirlemek;
- optik sistemlerin kalite kontrolü amacıyla.
Polarize ışınların girişimi, kristal optikte (kristal eksenlerinin yapısını ve yönünü belirlemek için), mineralojide (mineralleri ve kayaları belirlemek için), deformasyonları tespit etmek için yaygın olarak kullanılır. katılar ve daha fazlası. Girişim ayrıca aşağıdaki işlemlerde de kullanılır:
- Yüzey işleminin kalite indeksinin kontrol edilmesi. Bu nedenle, girişim yoluyla, ürünlerin yüzey işleme kalitesinin maksimum doğrulukta bir değerlendirmesini elde etmek mümkündür. Bunu yapmak için, düz referans plakası ile numune yüzeyi arasında kama şeklindeki bu ince hava boşluğu oluşturulur. Bu durumda yüzeydeki düzensizlikler, kontrol edilen yüzeyden ışığın yansıması anında oluşan girişim saçaklarında gözle görülür bir eğriliğe neden olur.
- Optik aydınlanması (modern film projektörlerinin ve kameraların lensleri için kullanılır). Bu nedenle, optik camın yüzeyinde, örneğin bir lens, bu durumda camın kırılma indeksinden daha az olacak olan kırılma indisine sahip ince bir film uygulanır. Film kalınlığı dalga boyunun yarısına eşit olacak şekilde seçildiğinde, ara yüzeyden yansıyan hava-film ve film-cam yansımaları birbirini zayıflatmaya başlar. Yansıyan her iki dalganın eşit genlikleri ile ışığın sönmesi tamamlanacaktır.
- Holografi (üç boyutlu tipte bir fotoğraftır). Genellikle, belirli bir nesnenin bir fotoğrafını fotoğraf yöntemiyle elde etmek için, nesne tarafından saçılan radyasyonu bir fotoğraf plakasına sabitleyen bir kamera kullanılır. Bu durumda, nesnenin her noktası gelen ışığın saçılma merkezini temsil eder (uzaya farklı bir küresel ışık dalgası gönderir, mercek nedeniyle ışığa duyarlı bir fotoğraf plakasının yüzeyindeki küçük bir noktaya odaklanır). Nesnenin yansıtıcılığı noktadan noktaya değiştiğinden, fotoğraf plakasının bazı bölümlerine düşen ışığın yoğunluğu eşit değildir, bu da nesnenin noktalarının görüntülerinden oluşan nesnenin bir görüntüsünün ortaya çıkmasına neden olur. ışığa duyarlı yüzeyin bölümlerinin her birinde oluşur. 3B nesneler düz 2B görüntüler olarak kaydedilecektir.
Yukarıda bahsedildiği gibi, doğal bir ışında, her zaman düzlemin yönünde kaotik değişiklikler meydana gelir. Elektrik alanı. Bu nedenle, birbirine dik iki salınımın toplamı olarak doğal bir ışın hayal edersek, o zaman bu salınımların faz farkını da zamanla kaotik olarak değişiyor olarak düşünmek gerekir.
16. madde açıkladı gerekli kondisyon girişim, eklenen salınımların tutarlılığıdır. Bu durumdan ve doğal ışın tanımından, Arago tarafından kurulan polarize ışınların temel girişim yasalarından biri şu şekildedir: Aynı doğal ışından karşılıklı olarak dik polarize edilmiş iki ışın alırsak, bu iki ışının tutarsız olduğu ortaya çıkar. ve gelecekte artık birbirlerine müdahale edemezler.
Son zamanlarda, S. I. Vavilov, teorik ve deneysel olarak, birbiriyle etkileşime girmeyen, görünüşte uyumlu iki doğal kirişin var olabileceğini gösterdi. Bu amaçla, interferometreye, ışınlardan birinin yoluna, polarizasyon düzlemini 90° döndüren "aktif" bir madde yerleştirdi (polarizasyon düzleminin dönüşü, § 39'da tartışılmıştır). Daha sonra doğal kirişin salınımlarının dikey bileşeni yatay hale gelir ve yatay bileşen dikey hale gelir ve döndürülen bileşenler ikinci kirişin kendileriyle uyumlu olmayan bileşenlerine eklenir. Sonuç olarak, maddenin girmesinden sonra müdahale ortadan kalktı.
Kristallerde gözlemlenen polarize ışığın girişim fenomeninin analizine geçelim. Paralel ışınlarda girişimi gözlemlemek için genel şema (Şekil 140) bir kristal polarizör k ve bir analizör a'dan oluşur. Basitlik için kristal ekseninin kirişe dik olduğu durumu analiz edelim. Sonra
K kristalinde polarizörü terk eden düzlem-polarize bir ışın, karşılıklı olarak dik düzlemlerde polarize edilmiş ve aynı yönde fakat farklı hızlarda hareket eden iki uyumlu ışına bölünecektir.
Pirinç. 140. Paralel kirişlerde paraziti gözlemlemek için kurulum şeması.
En çok ilgi çeken şey, analizörün ve polarizörün ana düzlemlerinin iki yönüdür: 1) karşılıklı olarak dik ana düzlemler (çapraz); 2) paralel ana düzlemler.
Önce çapraz bir analizör ve polarizör düşünün.
Şek. 141 OP, polarizörden geçen ışının salınım düzlemi anlamına gelir; - genliği; - kristalin optik ekseninin yönü; eksene dik; OA - analizörün ana düzlemi.
Pirinç. 141. Polarize ışığın girişiminin hesaplanmasına.
Kristal, olduğu gibi, eksenler boyunca titreşimleri ve iki titreşime, yani olağanüstü ve sıradan ışınlara ayrıştırır. Olağanüstü ışının genliği a genliği ve a açısı ile şu şekilde ilişkilidir:
Sıradan ışın genliği
Sadece eşit üzerine izdüşüm
ve X'in aynı yöne izdüşümü
Böylece, aynı düzlemde, eşit fakat zıt yönlü genliklerle polarize edilmiş iki salınım elde ederiz. Bu tür iki salınımın eklenmesi sıfır verir, yani, çapraz polarizör ve analizörün olağan durumuna karşılık gelen karanlık elde edilir. Bununla birlikte, iki ışın arasında, kristaldeki hızlarındaki fark nedeniyle, ek bir faz farkının ortaya çıktığını hesaba katarsak, o zamana kadar belirttiğimiz, sonuçta ortaya çıkan genliğin karesi aşağıdaki gibi ifade edilecektir (hacim. I, § 64, 1959; önceki baskıda § 74):
yani, aralarına bir kristal plaka yerleştirilirse, ışık iki çapraz nikolün bir kombinasyonundan geçer. Açıkça, iletilen ışığın miktarı, kristalin özellikleri, çift kırılması ve kalınlığı ile ilişkili faz farkının büyüklüğüne bağlıdır. Yalnızca kristalden bağımsız olarak tam karanlık elde edilir veya elde edilir (bu, kristal ekseninin nikolün ana düzlemine dik veya paralel olduğu duruma karşılık gelir). Sonra kristalden yalnızca bir ışın geçer - sıradan veya olağanüstü.
Faz farkı ışığın dalga boyuna bağlıdır. Plaka kalınlığı dalga boyu (vakumda) kırılma indisleri olsun.
İşte sıradan ışının dalga boyu ve kristaldeki olağanüstü ışının dalga boyu. Kristalin kalınlığı ne kadar büyükse ve aradaki fark o kadar büyük olur Öte yandan, dalga boyu ile ters orantılıdır Bu nedenle, eğer belirli bir dalga boyu için maksimuma karşılık gelen eşitse (çünkü bu durumda birliğe eşittir), o zaman 2 kat daha küçük bir dalga boyu için , zaten karanlık verene eşittir (çünkü bu durumda sıfır). Bu, beyaz ışık tarif edilen nikol ve bir kristal plaka kombinasyonundan geçtiğinde gözlemlenen renkleri açıklar. Beyaz ışığı oluşturan ışınların bir kısmı söner (bunlar, sayının sıfıra yakın veya çift sayıya yakın olduğu, diğer kısmın ise geçtiği ve
Tek sayıya yakın olan ışınlar en güçlü olandan geçer. Örneğin kırmızı ışınlar geçer, mavi ve yeşil ışınlar ise zayıflar veya tam tersi.
Formül girdiğinden, kalınlıktaki bir değişikliğin sistemden geçen ışınların renginde bir değişikliğe neden olması gerektiği açıkça ortaya çıkıyor. Nikoller arasına bir kristal kaması yerleştirilirse, görüş alanında, kamanın kenarına paralel olarak, kalınlığındaki sürekli bir artışın neden olduğu tüm renklerin bantları gözlenecektir.
Şimdi, analizör döndürüldüğünde gözlemlenen desene ne olacağını analiz edelim.
İkinci nikolü, ana düzlemi birinci nikolün ana düzlemine paralel olacak şekilde döndürelim. Bu durumda, Şek. 141 çizgi, her iki ana düzlemi aynı anda gösterir. Önceden olduğu gibi
Ama üzerine projeksiyonlar
Aynı yöne yönlendirilmiş iki eşit olmayan genlik elde ederiz. Çift kırılmayı hesaba katmadan, bu durumda ortaya çıkan genlik, paralel polarizör ve analizörde olması gerektiği gibi basitçe a'dır. Aradaki kristalde oluşan faz farkı dikkate alındığında, aşağıdaki formül elde edilen genliğin karesi için:
Formül (2) ve (4)'ü karşılaştırdığımızda, bu iki durumda iletilen ışık ışınlarının yoğunluklarının toplamının gelen ışının yoğunluğuna eşit olduğunu görüyoruz. İkinci durumda gözlenen resmin, birinci durumda gözlenen resmin tamamlayıcısı olduğu sonucu çıkmaktadır.
Örneğin, tek renkli ışıkta, çapraz nikoller ışık verecektir, çünkü bu durumda ve paralel - karanlık, çünkü Beyaz ışıkta, ilk durumda kırmızı ışınlar geçerse, ikinci durumda, nikol döndürüldüğünde 90 °, yeşil ışınlar geçecek. Bu renklerin ek renklerle değiştirilmesi, özellikle aşağıdaki durumlarda çok etkilidir.
Çeşitli kalınlıklarda parçalardan oluşan ve çok çeşitli renkler veren kristal bir plakada girişim gözlemlenir.
Şimdiye kadar, daha önce belirttiğimiz gibi, paralel bir ışın demetinden bahsediyorduk. Yakınsayan veya uzaklaşan bir ışın demetinde girişim durumu çok daha zor. Komplikasyonun nedeni, kirişin farklı ışınlarının, eğimlerine bağlı olarak kristalin farklı kalınlıklarından geçmesidir. Burada sadece, konik ışının ekseninin kristalin optik eksenine paralel olduğu en basit durum üzerinde duracağız; o zaman sadece eksen boyunca hareket eden ışın kırılmaya uğramaz; eksene eğik kalan ışınlar, çift kırılmanın bir sonucu olarak, her biri sıradan ve olağanüstü ışınlara ayrışır (Şekil 142). Aynı eğime sahip ışınların kristalde aynı yolları izleyeceği açıktır. Bu ışınların izleri aynı çember üzerindedir.
Karşılıklı olarak dik yönlerde polarize edilmiş iki uyumlu ışın üst üste bindirildiğinde, karakteristik maksimum ve minimum yoğunluk değişimi ile hiçbir girişim deseni elde edilemez. Girişim, yalnızca etkileşen kirişlerdeki salınımlar aynı yönde meydana gelirse meydana gelir. Başlangıçta karşılıklı olarak dik yönlerde polarize olan iki ışındaki salınımlar, bu ışınlar kurulu bir polarizörden geçirilerek bir düzleme indirgenebilir, böylece düzlemi ışınlardan herhangi birinin salınım düzlemiyle çakışmaz.
Kristal plakadan çıkan olağan ve olağanüstü ışınların üst üste bindirilmesiyle elde edileni düşünelim. Plakanın optik eksene paralel kesilmesine izin verin (Şekil 137.1). Plaka üzerinde normal ışık insidansı ile, sıradan ve olağanüstü ışınlar ayrılmadan, ancak farklı hızlarda yayılacaktır (bkz. Şekil 136.5, c). Işınlar arasında plakadan geçiş sırasında yol farkı olacaktır.
(137.1)
veya faz farkı
(137.2)
Plakanın kalınlığı, vakumdaki dalga boyudur).
Bu nedenle, doğal ışık, optik eksene paralel olarak kesilmiş bir kristal plakadan geçirilirse (Şekil 137.1, a), plakadan karşılıklı olarak dik düzlemlerde polarize edilmiş iki ışın ortaya çıkacaktır, bunlar arasında formülle belirlenen bir faz farkı olacaktır ( 137.2). Bu ışınların yoluna bir polarizör koyduk. Polarizörden geçtikten sonra her iki ışının salınımları aynı düzlemde olacaktır.
Genlikleri, polarizör düzlemi yönünde 1. ve 2. ışınların genliklerinin bileşenlerine eşit olacaktır (Şekil 137.1, b).
Polarizörden çıkan ışınlar, bir kaynaktan alınan ışığın ayrılmasından kaynaklanır. Bu nedenle, müdahale etmeleri gerektiği anlaşılıyor. Ancak Y ve 2 ışınları doğal ışığın levhadan geçmesi nedeniyle ortaya çıkarsa karışmaz. Bu oldukça basit bir şekilde açıklanmıştır. Sıradan ve sıra dışı ışınlar aynı ışık kaynağı tarafından üretilse de, bunlar esas olarak tek tek atomlar tarafından yayılan farklı dalga dizilerine ait titreşimleri içerir. Sıradan bir ışında, salınımlar esas olarak, salınım düzlemleri uzayda bir yöne yakın olan trenlerden, salınım düzlemleri diğerine yakın olan, birinci yöne dik olan olağanüstü ışın trenlerinden kaynaklanır. Tek tek trenler tutarsız olduğundan, doğal ışıktan kaynaklanan olağan ve olağanüstü ışınlar ve dolayısıyla 1. ve 2. ışınlar da tutarsız hale gelir.
Kristal plaka üzerine düzlem polarize ışık gelirse durum farklıdır. Bu durumda, her trenin salınımları, aynı oranda (gelen ışındaki salınım düzlemine göre plakanın optik ekseninin yönüne bağlı olarak) olağan ve olağanüstü ışınlar arasında bölünür. Bu nedenle, kirişler ve dolayısıyla kirişler 1 ve 2, tutarlı oldukları ve girişim yapacakları ortaya çıkar.
Tek eksenli bir kristal üzerine düzlem polarize ışık düştüğünde ortaya çıkan sıradan ve olağanüstü dalgalar tutarlıdır ve belirli koşullar altında birbirleriyle etkileşime girebilir. (Işık girişimi teorisi ve paraziti gözlemlemek için gerekli koşullar, kullanım kılavuzunda ayrıntılı olarak açıklanmıştır. laboratuvar işi"Işığın karışması" ve ayrıca, s. 347-349.)
Şek. Şekil 11, polarize ışığın girişimini gözlemlemeye izin veren bir optik şemayı göstermektedir. Bir polarizörden düzlem polarize ışık P, normal olarak bir düzlem-paralel plaka üzerine düşer İle optik eksenine paralel tek eksenli bir kristalden kesilir. Plakadan çıkışta, olağan ve olağanüstü dalgalar arasında bir faz farkı ortaya çıkar.
Optik yol farkı nerede, d levha kalınlığıdır. Bu dalgalar tutarlı olmalarına ve kristalden ayrıldıktan sonra aynı yönde yayılmalarına rağmen karşılıklı olarak dik düzlemlerde polarize olduklarından girişim yapamazlar. Süperpozisyonlarının bir sonucu olarak, eliptik olarak polarize ışık elde edilir (bkz. Bölüm 1, s. 5). Bu nedenle, girişim elde etmek için, analizör tarafından gerçekleştirilen bu dalgaların salınım düzlemlerini birleştirmek gerekir. ANCAK. Analiz cihazı, bu salınımların her birinin yalnızca analiz cihazının düzlemine paralel olan bileşenini geçecektir. Bu, Şekil 2'de gösterilmektedir. 12, analiz cihazının düzleminin segmentten geçtiği OO'çizim düzlemine dik ve E ’hakkında ve E ’e vektörün bileşenleridir E analizör tarafından sırasıyla geçen sıradan ve olağanüstü dalgalar.
Analizörün çıkışında gözlemlenen girişim deseni birkaç faktöre bağlıdır: faz farkı d, gelen ışığın dalga boyu, polarizör düzlemi ile plakanın optik ekseni arasındaki açı ve polarizör ile analizör düzlemleri arasındaki açı. Bu değerlerin oranına bağlı olarak ekranda farklı aydınlatmalar gözlenecektir.
Örnek olarak, monokromatik ışıkta polarizör ve analizör düzlemleri arasındaki açı sıfıra eşit olduğunda gözlemlenen girişim desenini tanımlıyoruz. Faz farkı ise d, sıradan ve olağanüstü dalgalar arasında ortaya çıkan (formül (8)), 2p'nin bir katıdır ( d = 2mp; m= ±1; ±2; ...), o zaman analizörden geçen ışığın yoğunluğu maksimum olacaktır. Eğer d = (2m+1)p (m= ±1; ±2; ...), o zaman analizörden geçen ışığın yoğunluğu minimumdur. değerler için d, öncekilerden farklı olarak, ışık şiddeti maksimum ve minimum arasında bir ara değer alır.
Düzlem polarize beyaz ışık plakanın üzerine düşerse, analizörden bakıldığında plaka renkli gibi görünür ve analizör veya polarizör birbirine göre döndüğünde plakanın rengi değişir. Bunun nedeni, farklı dalga boylarına sahip beyaz ışığın monokromatik bileşenleri için faz farkı değerlerinin d müdahalelerinin sonucunu belirleyen, aynı değildir.
kalınlık ne zaman d farklı yerlerdeki plakalar farklıdır, daha sonra formül (8)'den aşağıdaki gibi değerler d ayrıca farklıdırlar. Bu nedenle, böyle bir plaka monokromatik ışıkta bir analizör aracılığıyla gözlemlendiğinde, yüzeyinde aynı kalınlıktaki plaka bölümlerine karşılık gelen bir karanlık ve ışık girişim saçakları sistemi görünür. Beyaz ışıkta, bu plaka çok renkli bir renk alır ve her renk girişim çizgisi ( izokromatik ) levhanın kalınlığının bulunduğu noktaları birleştirir. d aynı.
Karşılıklı olarak dik yönlerde polarize edilmiş iki uyumlu ışın üst üste bindirildiğinde, karakteristik maksimum ve minimum yoğunluk değişimi ile hiçbir girişim deseni gözlenmez. Girişim, yalnızca etkileşen kirişlerdeki salınımlar aynı yönde meydana gelirse meydana gelir. Başlangıçta karşılıklı olarak dik yönlerde polarize olan iki ışındaki salınımların yönleri, bu ışınlar kurulu bir polarizasyon cihazından geçirilerek bir düzleme indirgenebilir, böylece düzlemi ışınlardan herhangi birinin salınım düzlemiyle çakışmaz.
Kristal plakadan çıkan olağan ve olağanüstü ışınların üst üste bindirilmesiyle elde edileni düşünelim. Normal ışık insidansı altında
optik eksene paralel kristal bir yüz üzerinde, olağan ve olağanüstü ışınlar ayrılmadan, ancak farklı hızlarda yayılır. Sonuç olarak aralarında fark var
veya faz farkı
nerede d- kristaldeki ışınların kat ettiği yol, λ 0 - vakumdaki dalga boyu [bkz. formüller (17.3) ve (17.4)].
Bu nedenle, eğer doğal ışık, optik eksene paralel olarak kesilmiş kristal bir levhadan geçirilirse d(Şekil 12l, a), karşılıklı olarak dik düzlemlerde polarize edilmiş iki ışın plakadan çıkacaktır. 1 ve 2 1 arasında bir faz farkı (31.2) olacaktır. Bu ışınların yoluna bir tür polarizör koyalım, örneğin bir polaroid veya bir nikol. Polarizörden geçtikten sonra her iki ışının salınımları aynı düzlemde olacaktır. Genlikleri, kiriş genliklerinin bileşenlerine eşit olacaktır. 1 ve 2 polarizör düzlemi yönünde (Şekil 121, b).
Her iki ışın da tek bir kaynaktan alınan ışığın bölünmesiyle elde edildiğinden, girişim yapıyor gibi görünürler ve kristal kalınlığı için döyle ki, ışınlar arasında ortaya çıkan yol farkı (31.1), örneğin, λ 0 /2, polarizörden çıkan ışınların yoğunluğu (polarizatör düzleminin belirli bir oryantasyonu için) sıfıra eşit olmalıdır.
Ancak deneyimler gösteriyor ki, eğer ışınlar 1 ve 2 doğal ışığın kristalden geçişi nedeniyle ortaya çıkarlar, karışmazlar, yani tutarlı değildirler. Bu oldukça basit bir şekilde açıklanmıştır. Sıradan ve sıra dışı ışınlar aynı ışık kaynağı tarafından üretilse de, bunlar esas olarak tek tek atomlar tarafından yayılan farklı dalga dizilerine ait titreşimleri içerir. Böyle bir dalga dizisine karşılık gelen salınımlar, rastgele yönlendirilmiş bir düzlemde meydana gelir. Sıradan bir ışında, salınımlar esas olarak, salınım düzlemleri uzayda bir yöne yakın olan trenlerden, olağanüstü bir ışında, salınım düzlemleri diğerine yakın, birinci yöne dik olan trenlerden kaynaklanır. Tek tek trenler tutarsız olduğundan, doğal ışıktan kaynaklanan olağan ve olağanüstü ışınlar ve dolayısıyla ışınlar 1 ve 2 , aynı zamanda tutarsız.
Şekil 2'de gösterilen kristal plaka ise durum farklıdır. 121, düzlem polarize ışık geliyor. Bu durumda, her trenin salınımları sıradan ve olağanüstü ışınlar arasında aynı oranda bölünür (plakanın optik ekseninin gelen ışındaki salınım düzlemine göre yönüne bağlı olarak), böylece ışınlar hakkında ve e ve dolayısıyla ışınlar 1 ve 2 , tutarlı olduğu ortaya çıktı.
Salınım düzlemleri karşılıklı olarak dik olan iki tutarlı düzlem polarize ışık dalgası, birbiri üzerine bindirildiğinde, genel olarak konuşursak, eliptik olarak polarize ışık verir. Özel bir durumda dairesel polarize ışık veya düzlem polarize ışık elde edilebilir. Bu üç olasılıktan hangisinin gerçekleşeceği, kristal plakanın kalınlığına ve kırılma indislerine bağlıdır. n e ve n o ve ayrıca ışınların genliklerinin oranı 1 ve 2 .
Optik eksene paralel kesilmiş bir plaka, bunun için ( n hakkında - n e) d = λ 0 /4 denir çeyrek dalga plakası ; bunun için plaka, ( n hakkında - n e) d = λ 0 /2 denir yarım dalga plakası vb. 1.
ışınları farklı olacaktır. Bu nedenle, üst üste bindirildiğinde, bu ışınlar bir elips boyunca polarize ışık oluşturur, eksenlerinden biri plakanın ekseniyle aynı doğrultuda çakışır. Ö. φ 0 veya /2'ye eşit olduğunda, plaka
14. ders. ışık dağılımı.
Temel dağılım teorisi. Maddenin karmaşık geçirgenliği. Işığın madde içinde dağılma ve soğurulma eğrileri.
dalga paketi. grup hızı.